Магнитное поле в веществе. Пара- и диамагнетики

• Магнитные свойства вещества характеризуются его магнитной проницаемостью μ, которая показывает, насколько вектор магнитной индукции $\overrightarrow{𝐵 }$в этом веществе отличается от вектора ${\overrightarrow{𝐵}}_0$в той же точке пространства в отсутствии вещества, т. е. в вакууме:

$\mathrm{\mu }=\frac{𝐵}{{𝐵}_0}.$

• По магнитной проницаемости вещества делятся на три класса:

  • диамагнетики, μ ≈ 1 и μ ＜ 1 (висмут, медь, сера, ртуть, хлор, инертные газы);
  • парамагнетики, μ ≈ 1 и  μ ＞ 1 (алюминий, натрий, калий, платина);

  • ферромагнетики, μ $\gg$ 1 (железо, кобальт, никель, многие сплавы).

• Важнейшее свойство ферромагнетиков – существование у них остаточного магнетизма: ферромагнетик может находиться в намагниченном состоянии и без внешнего намагничивающего поля. Кривая намагничивания ферромагнетиков имеет характерный вид и называется петлёй гистерезиса.
• При температурах, больших некоторой определённой для данного ферромагнетика, его ферромагнитные свойства исчезают. Эта температура называется температурой Кюри.

Парамагнетик (а) и диамагнетик (б) в магнитном поле; петля гистерезиса ферромагнетика (в)